3. ЛАБOPATOРHAЯ РАБОТА № 3
ВОЛНОВОДНЫЕ УСТРОЙСТВА, ПРИМЕНЯЮЩИЕ
ПОДМАГНИЧЕННЫЕ ФЕРРИТЫ
3.1. Цель работы
1. Изучение явлений, связанных с прохождением электромагнитной волны в подмагниченном феррите.
2. Изучение принципа работы и конструкций вентилей, циркуляторов и переключателей.
3. Измерение параметров вентилей, циркуляторов и волноводных переключателей.
3.2. Краткие сведения из теории
Для выполнения лабораторной работы достаточно изучить теоретический материал, изложенный в методических указаниях. Дополнительно можно рекомендовать [2, разделы 18.1 - 18.4].
3.2.1. 0бщие сведения
Ферриты, представляющие собой ферромагнитные вещества, обладают высоким удельным сопротивлением и одновременно ярко выраженными магнитными свойствами. Их удельное сопротивление может изменяться в пределах 102 - 106 Ом·см и зависит от типа феррита. Тангенс угла диэлектрических потерь у них такой же , как и у хорошего диэлектрика 10 -3- 10-4 . Относительная диэлектрическая проницаемость большинства ферритов примерно равна = 10-15. Магнитная проницаемость ферритов без подмагничивающего поля является скалярной величиной. В общем случае она комплексная. Для диапазона СВЧ действительная часть относительной магнитной проницаемости приблизительно равна единице. На низких частотах
30
(порядка 0,2-0,5 МГц) она может достигать величины в несколько тысяч. При подмагничивании постоянным полем магнитная проницаемость феррита для переменного электромагнитного поля становится тензорной величиной. Вследствие этого начинает проявляться явление анизотропии. Это значит, что свойства и параметры электромагнитной волны зависят от направления распространения ее в феррите. Это свойство анизотропии, как правило, придает ферриту постоянное подмагничивающее поле (от постоянного магнита или от соленоида с постоянным током ).
Одно из проявлений анизотропии в феррите называется эффектом Фарадея, который возникает в продольно подмагниченном феррите (когда подмагничивающее поле направлено вдоль движения волны ) при линейной поляризации поля.
Наиболее важные свойства ферритов, позволяющие использовать их для создания вентилей, циркуляторов и т.д., связаны с гироскопическими свойствами магнитных моментов электронов. При отсутствии подмагничивающего поля элементарная частица феррита обладает собственной намагниченностью и собственным магнитным моментом. При помещении феррита в постоянное магнитное поле Н0, направление которого не совпадает с направлением вектора намагниченности М, вектор М начинает прецессировать вокруг Н0 (рис.3.1,а). Из-за наличия в феррите потерь конец вектора М движется по свертывающейся спирали. Прецессия происходит в направлении движения часовой стрелки, если смотреть по направлению постоянного магнитного поля Н0.  Примерно через 0,01 мкс прецессия прекращается, вектор М устанавливается параллельно вектору Н0. Частота свободной прецессии 0 зависит от величины Н0
0 = Н0 ,
где - гиромагнитное отношение.
Если перпендикулярно Н0 приложить переменное поле Н, то прецессия М уже не будет затухающей. Возникает вынужденная прецессия, частота которой совпадает с частотой переменного электромагнитного поля. При совпадении частот и 0 наступает ферромагнитный резонанс. Для электромагнитного поля, у которого вектор Н имеет круговую поляризацию в плоскости, перпендикулярной Н0 (плоскость xy), магнитная проницаемость становится скалярной величиной.
Как известно, линейно поляризованную волну можно представить как сумму двух волн одинаковых амплитуд с противоположными направлениями кругового вращения. На рис.3.1,б показаны законы, по которым изменяется действительная часть магнитной проницаемости у волны правого кругового вращения + и у волны левого кругового вращения ¯ . Область А называют областью Фарадея. Здесь магнитная проницаемость волны правого вращения +
31
 
а) прецессия вектора намагниченности  в постоянном магнитном поле H0;
б) зависимость действительной  и мнимой  частей магнитной проницаемости волн правого и левого вращения от постоянного подмагничивающего поля H0.
имеет меньшее значение, чем магнитная проницаемость ¯ - у волны левого вращения и, следовательно, коэффициент фазы у нее меньше ( KZ+ KZ¯ ), а фазовая скорость больше (+ф > ¯ф ). Отсюда следует (рис.3.2), что волна с полем линейной поляризации вектора Е , которую можно представить в виде суммы двух волн противоположного кругового вращения Е+ и Е¯ с равными амплитудами, будет иметь разный поворот плоскости поляризации в разных поперечных сечениях, например, при z=0 ( Е1 ) и при z=z1 (Е2 ). Это происходит потому, что запаздывание волн правой и левой, например, при z=z1 будет разным: волна правой круговой поляризации имеет K+Z = √aa+я меньше, чем КZ у волны левого вращения (K¯ Z = √aa¯ ) и, следовательно, у правой волны фазовая скорость ф+ = / K+Z больше, чем у левой ¯ф = / K¯Z . Поэтому левая волна Е1¯ (при z=z1) отстает по углу поворота больше от вектора Е¯ (z=0 ) , чем волна правая Е1+ от Е+(z=0) .
32
Отсюда суммарный вектор Е1 в сечении z1 поворачивается на некоторый угол относительно Е при z=0. Угол поворота плоскости поляризации на единице длины пробега волны называется постоянной Фарадея R. Эффект Фарадея заключается в повороте плоскости поляризации линейно поляризованной волны в продольно подмагниченном феррите.
Область Б характерна тем, что волна правого кругового вращения в феррите не может распространяться, так как коэффициент фазы у нее мнимый (+ < 0) , тогда как у левой волны ¯ > 0 и она может распространяться .
В области В имеет место явление ферромагнитного резонанса ( = 0), при котором при определенном значении постоянного подмагничивающего поля Н0, называемого резонансным Н0рез, волна правого кругового вращения резко поглощается ферритом, тогда как у волны левого вращения этого явления не обнаруживается. На это явление указывает резонансный характер кривой мнимой части магнитной проницаемости волны правого вращения | + . Как известно, действительная часть магнитной проницаемости отвечает за магнитные свойства феррита, а мнимая часть - за потери. Ферромагнитный резонанс имеет место и при продольном, и при поперечном подмагничивании.
В ферритах имеет место явление так называемой "точки Кюри” - это температура, при которой феррит теряет свои магнитные свойства. Выше этой температуры они также не восстанавливаются .
Еще одно явление, которое имеет место в поперечно подмагниченном феррите - это явление, которое получило название явления Коттона-Мутона, связанное с преобразованием вида поляризации волны по мере ее пробега поперек подмагничивающего поля.
Принято волну, у которой высокочастотное магнитное поле параллельно подмагничивающему полю H0, называть “обыкновенной” волной (рис. 3.3), а волну, у которой высокочастотное поле перпендикулярно H0 - “необыкновенной”. Таким образом, на рис. 3.4 поля HI и EI принадлежат плоской однородной волне, которая, входя в феррит, остается “обыкновенной” волной, так как не меняет своих свойств - она остается линейно поляризованной, плоской и однородной. Вторая волна (поля E2 и H2) по мере входа в феррит приобретает продольную составляющую магнитного поля HX2, которая сдвинута по фазе относительно магнитного поля HY2 на 90, и поэтому магнитное поле у “необыкновенной” волны приобретает эллиптическую поляризацию в продольной плоскости. Направление вращения у этого поля правое и , следовательно , “ необыкновенная ” волна испытывает явление резонансного поглощения. Поле E2 этой волны остается линейно поляризованным. Волны “обыкновенная” E1 и “необыкновенная” E2 линейной поляризации распространяются с разными фазовыми скоростями и, следовательно, по мере их пробега разность фаз между ними меняется.
33
34
Последнее приводит к тому, что при малой разности фаз суммарное поле приобретает эллиптическую поляризацию с малой эллиптичностью, затем разность фаз растет и достигает 90. При этом эллиптичность максимальна. (Напомним, что эллиптичность оценивается по отношению малой оси эллипса к большой). Затем по мере приближения разности фаз к 180 она снова падает. Ось эллипса поляризации при этом вращается, как это показано на рис. 3.4. При сдвиге фаз, равном 180, поляризация поля делается снова линейной, но ортогональной исходной и т.д.
Все эти явления используются в специальных функциональных узлах СВЧ, выполненных как на волноводах, так и в коаксиальном и полосковом исполнении. Надо отметить, что использование ферритов на более низких частотах вызывает затруднения благодаря повышенному уровню потерь, связанному с низкочастотными резонансами, которые не имеют столь селективного характера как ферромагнитный резонанс, и распространяются на большую область значений подмагничивающего поля.
3.2.2. Принцип действия функциональных узлов
1. Принцип действия ферритовых вентилей может быть основан на разных явлениях: ферромагнитного резонанса, явления смещения поля и эффекте Фарадея. Наиболее распространенными являются конструкции, использующие первые два явления.
Вентилем называется четырехполюсник, который в прямом направлении пропускает электромагнитную волну с малым затуханием, а в обратном - с большим затуханием.
Вентили можно использовать для устранения влияния нагрузки на работу генератора. При этом вентиль ставят на выходе генератора, питающего нагрузку через длинный волновод, что позволяет исключить в магнетронном генераторе "эффект длинной линии", связанный с затягиванием частоты магнетрона, при котором частота генерации магнетрона изменяется скачком. Вентили могут также использоваться для устранения волны, отраженной от нагрузки с тем, чтобы на большей части линии КСВ было мало. При этом вентиль ставят около нагрузки.
35
36
2. Принцип действия резонансного вентиля (рис. 3.6) основан на явлении ферромагнитного резонанса. Рассмотрим положение магнитных силовых линий волны Н10 (рис.3.5) в разные моменты времени t и t + t , когда волна бежит слева направо. Как видно , в одной и той же точке А волновода в разные моменты времени вектор магнитного поля имеет разное направление касательной к силовой линии. Таким образом, магнитное поле, с одной стороны, от оси волновода имеет одно направление вращения, а c другой стороны - обратное. Где оно будет правым и где левым, зависит от того, куда будет направлено поперечное подмагничивающее поле. Если поле Н0 направлено от нас перпендикулярно рисунку, то внизу будет правое вращение, наверху - левое. Оказывается, что есть две продольные линии с координатой
x = 0,25а и x = 0,75a (если = 0,7кр), где вращение становится круговым. Как это видно из рис.3.5, при x = 0 и x = а/2 поляризация магнитного поля линейная: на оси волновода вертикальная, на краю - горизонтальная. Легко понять, что у волны отраженной направление вращения изменится на обратное, так как силовые линии поля Н во времени поменяются местами. Если теперь в области, где имеет место круговая поляризация магнитного поля, поместить ферритовую пластину 1, то при наличии соответствующего подмагничивающего поля (2 - магнит) прямая волна с левым вращением высокочастотного магнитного поля будет испытывать небольшое ослабление, тогда как обратная волна с правым вращением будет сильно поглощаться ферритом. Обратное затухание у резонансных вентилей трехсантиметрового диапазона волн составляет 23-35 дБ, тогда как прямое не должно превышать 0,4-0,8 дБ при КБВ 0,95-0,83.
3. Вентиль на смещении поля использует различие в структуре поля прямой и обратной волн. На рис. 3.7 показана конструкция вентиля в поперечном сечении и кривая распределения вертикальной составляющей напряженности электрического поля Еy для прямой волны Епр и обратной Еобр . В месте расположения поглощающей пленки 3 находится максимум поля Е обратной волны и минимум поля Е прямой волны. Поэтому затухание для обратной волны велико, тогда как для прямой - мало. Роль феррита 1 сводится не к поглощению высокочастотной энергии обратной волны, а в создании невзаимной структуры поля волн прямой и обратной.
По сравнению с резонансными вентилями вентили на смещении поля работают при меньшем значении подмагничивающего поля, а, следовательно, имеют меньше вес и габариты, чем резонансные вентили. Кроме того, величина магнитного поля Н0 не столь критична для его работы, поэтому они более широкополосны. К числу их недостатков следует отнести малый допустимый уровень мощности, который в сантиметровом диапазоне не превышает 7-10 кВт импульсной мощности.
Вентильное отношение у вентилей на смещении поля меньше так, что
37
обратное затухание составляет всего 12-25 дБ, прямое 0,3-0,7 дБ при КБВ = 0,85-0,9.
4. Циркуляторы представляют собой многополюсник с тремя или четырьмя выходами, в котором соблюдается определенная последовательность передачи сигналов от входа к выходу: от первого ко второму, от второго к третьему и т.д.
Циркуляторы используются в качестве антенных переключателей, когда требуется обеспечить работу передатчика и приемника с одной антенной (рис.3.8,а). Они могут также использоваться в проходных фазовращателях и для разделения входной и выходной мощностей у параметрических усилителей, имеющих совмещенный вход и выход (рис. 3.8,б).
5. Поляризационный циркулятор в основе своей конструкции имеет круглый (или квадратный) волновод I (рис.3.9 ) с ферритовым стержнем 3, расположенным вдоль оси волновода, и соленоидом 2, создающим продольное подмагничивающее поле. Феррит поляризационного циркулятора работает в области А - малых значений подмагничивающего поля (рис.3.1,б).
На входе и выходе круглый волновод переходит в прямоугольные волноводы I и II, сечения которых повернуты друг относительно друга на 45°. В переходных конусах 4 и 4' волна Н10 при переходе из прямоугольного волновода в круглый преобразуется в волну Н11 и наоборот. С круглым волноводом перпендикулярно его оси стыкуются еще два прямоугольных волновода III и IV, широкие стенки которых ориентированы в направлении продольной оси устройства. Продольная ось волновода III направлена перпендикулярно широкой стенке волновода I, a ось волновода IV - перпендикулярно широкой стенке волновода II, т.е. волноводы III и IV тоже взаимно повернуты на 45° друг относительно друга.
Толщина ферритового стержня подбирается из условия, чтобы в круглом волноводе возбуждалась волна Н11 и не возбуждались волны высших типов.
Длина стержня и величина подмагничивающего поля подбираются из условия поворота плоскости поляризации волны Н11 на выходном конце стержня на 45° относительно поляризации на входном конце.
Передача сигнала от входа I к выходу II происходит следующим образом. Волна Н10 из волновода I переходит в круглый волновод и преобразуется в волну Н11. Последняя возбуждает в волноводе III волну Е11, которая находится в закритическом режиме и сигнал на вход III не проходит.
38
39
На отрезке круглого волновода с ферритом волна Н11 поворачивает плоскость поляризации на 45° (благодаря эффекту Фарадея), проходит мимо волновода IV (поскольку условия его возбуждения аналогичны условиям для волновода III) и, преобразовавшись в волну Н10, попадает в волновод II.
При проходе отраженной волны из волновода II волна Н10 трансформируется в волну Н11, проходит мимо волновода IV и на участке с ферритом поворачивает плоскость своей поляризации еще на 45°. Теперь плоскость поляризации волны Н11 в области волновода I и III такова, что в волноводе I возбуждается волна Н01 в закритическом режиме, а в волноводе III рабочая волна Н10. Легко убедиться, что порядок передачи сигнала от входа к выходу в рассматриваемом циркуляторе следующий: IIIIIIIVI.
6. Фазовые циркуляторы обычно выполняются в двух конструктивных вариантах: с двумя щелевыми мостами или со щелевым мостом (I на рис.3.10) и двойным Т-мостом (2 на рис.3.10). Около общей стенки сдвоенного волновода между мостами стоят две поперечно намагниченные ферритовые пластинки 3. Они создают невзаимный фазовый сдвиг 90° благодаря разным значениям коэффициентов фазы у прямой и обратной волн, что обусловлено обратными направлениями вращения высокочастотного магнитного поля в области пластин.
В результате того, что в щелевом мосте при подаче сигнала на вход I благодаря противофазности возбуждения канала III волнами Н10 и H20, возникающими на протяжении L щели, на вход III сигнал не поступает. Волны H10 и H20, распространяясь на протяжении щели, приобретают в ее конце сдвиг по фазе в 90° за счет различия их коэффициентов фазы (ЕН10 и ЕН20). В результате в конце щели суммарные поля волн Е1 и E2 имеют взаимный сдвиг по фазе 90°, а в сечениях А-А и В-В они синфазны и потому проходят в Н-плечо двойного Т-моста, т.е. в канал II.
Легко проследить, что последовательность передачи сигналов из канала в канал соответствует схеме: IIIIIIIVI.
7. Y (игрек) - циркуляторы выполняются на базе волноводного или полоскового разветвления с тремя каналами, повернутыми на 120° друг относительно друга в одной плоскости (рис.3.11). В центре разветвления размещается диэлектрическая втулка I, ферритовый цилиндр 2, который намагничивается вдоль своей оси постоянным магнитом .
Принцип работы Y-циркулятора заключается в следующем. Электромагнитная волна, поданная, например, на вход I (рис. 3.11), разветвляется на две волны, огибающие феррит по и против часовой стрелки. Эти волны распространяются с разными фазовыми скоростями: одна из них бежит быстрее второй. Разница в скоростях позволяет путем подбора размеров циркулятора,
40
Выход
41
параметров феррита и подмагничивающего поля сделать так, чтобы электрический путь (в числах длин волн) от входа I до выхода II быстрой волны, огибающей феррит против часовой стрелки, был бы равен электрическому пути медленной волны от входа I до выхода II, огибающей феррит по часовой стрелке. В результате на входе II поля волн сложатся в фазе, а на выходе III - в противофазе.
Развязка между каналами достигает 20-25 дБ при рабочей полосе частот 3-7%.
8. Коммутаторы, например, в виде переключателей могут быть выполнены с ферритовыми элементами, параметрами которых можно управлять изменением подмагничивающего поля Н0. Последнее регулируется изменением постоянного тока в обмотке соленоида.
Один из вариантов переключателя может быть реализован на базе поляризационного циркулятора, в котором переключение сигнала с выхода IV на выход II и наоборот производится путем подачи в обмотку соленоида тока разного направления (или тока одного направления, но то в одну , то в другую обмотку подмагничивания, которые намотаны в противоположные стороны). В одном случае поворот плоскости поляризации производится на +45°, в другом -45° и потому согласно схеме, указанной на рис.3.9 , передача сигнала будет производиться то во II- й, то в IV-й канал. Такие переключатели использованы в ДИСС . Развязка между каналами составляет 40-60 дБ.
Вращатель плоскости поляризации, использующий эффект Фарадея, может служить переключателем режимов работы, например, при получении двух взаимно перпендикулярных поляризаций поля - горизонтальной и вертикальной. Такой вращатель плоскости поляризации используется в бортовой РЛС "Гроза" для переключения режимов работы антенны с веерной на игольчатую диаграмму направленности (с режима ”Земля’’ на режим ”Метео”).
3.3. Экспериментальная часть
3.3.1. Описание установки и ее схема
Установка, схема которой показана на рис.1.9, предназначена для измерения параметров волноводных вентилей и циркуляторов, а также переключателя, конструкция которого выполнена на базе поляризационного циркулятора.
Экспериментальная установка соответствует схеме рис.1.9 с той только разницей, что исследуемым элементом 8 в данной работе служат вентиль и циркулятор, на выходе которых подключается детекторная секция или согласованная нагрузка. В случае исследования работы переключателя
42
используется еще регулируемый источник постоянного тока, включаемый в обмотку катушки.
3.3.2 Порядок выполнения эксперимента и его методика
1. Измерение параметров вентиля. Основными параметрами вентиля, характеризующими его работу, являются:
1) обратное затухание
(3.1)
2) прямое затухание
(3.2)
3) вентильное отношение
(3.3)
 
4) коэффициент бегущей волны КБВ
(3.4)
В приведенных соотношениях Рвх1 и Рвых2, - мощность, подаваемая на вход вентиля и мощность на выходе при его прямом включении;
Рвх2 и Рвых1 - мощность на входе и выходе при обратном включении вентиля.
Измерения параметров вентиля надо начинать с измерения обратного затухания. При этом направление стрелки на вентиле и направление движения сигнала от генератора противоположны. На выходе вентиля подсоединяется согласованная детекторная секция. Кабель от детекторной секции подключается к усилителю. Изменением затухания, вносимого эталонным аттенюатором, добиваются установки стрелки индикаторного прибора усилителя на любое деление его шкалы. Показание прибора и затухание, вносимое аттенюатором атт , записываются. После этого затухание аттенюатора увеличивают до максимального, вентиль от тракта отключается, а к измерительной линии подключается детекторная секция. Постепенным уменьшением затухания от аттенюатора добиваются прежних показаний индикатора. Затухание от аттенюатора 1 будет наибольшим, т.к. сигнал на вход детекторной секции поступает большой. Согласно (3.1) вычисляется обр .
После этого производится прямое включение вентиля и аналогично производится измерение пр .
Измерение КБВ производится согласно тому , как описано в работе №1
43
(с учетом, что КБВ = 1 / КСВ) при прямом включении вентиля и при согласованной нагрузке на его выходе.
2. Измерение параметров циркулятора. В циркуляторе каждая пара каналов представляет собой вентиль, у которого согласно предыдущему надо измерить прямое и обратное затухание , для чего необходимо произвести два измерения. Таких вентильных пар три. Кроме того, надо промерить затухание эталонного аттенюатора 1 при включении детекторной секции непосредственно на вход измерительной линии. Во время всех измерений следует поддерживать аттенюатором неизменными показания индикатора. Всего делается 7 изме-рений. На свободный канал подключается согласованная нагрузка.
Можно ввести индексы у затухания, вносимого эталонным аттенюатором, по правилу: первый индекс отмечает номер входа, второй - выхода. Если индексы следуют кольцевой перестановке 1231, например 12 , 23, 31 , то прямые затухания у циркулятора будут равны
(3.5)
так, что пр12 = 1 - 12 ; пр23 = 1 - 23 ; пр31 = 1 - 31 . Обратные затухания соответственно равны обр21= 1 - 21 ; обр32 = 1 - 32 ; обр13 = 1 - 13 . Развязки между входами проводящим и непроводящим будут равны разв.23 = пр12 - обр13; разв13 = пр23 - обр21 и т. д.
Как видно, для нахождения развязок между каналами новые измерения делать не надо: они определяются из прямых и обратных затуханий.
Для сокращения времени эксперимента следует при включении сигнала, например, на вход 1 делать два измерения, меняя местами на входе 3 и 2 согласованную нагрузку и детекторную секцию. При этом измеряется 12 и 13 . Затем при подаче сигнала на вход 2 измеряется сразу 23 и 21 и т.д. Предлагается заполнить табл.3.1 измеренных величин затуханий, вносимых эталонным аттенюатором для поддержания постоянных значений показаний индикатора, и по этим значениям определить три прямых затухания, три обратных и три развязки между каналами.
Таблица 3.1
-
-
i , дБ
|
12 , дБ
|
13 , дБ
|
21 , дБ
|
23 , дБ
|
31 , дБ
|
32 , дБ
|
|
|
|
|
|
|
|
3. Измерение параметров переключателя производится при подключении его к выходу измерительной линии (рис.1.9). К каналу III (рис.3.9)
подключена согласованная поглощающая нагрузка. На выходах II и IV подключаются согласованная нагрузка и детекторная секция, которые меняются местами.
44
Производится измерение развязки между проводящим 12 и непроводящим 14 каналами при подаче сигнала на I вход путем изменения направления тока в обмотке соленоида. Производится 4 измерения, при которых находятся 12 и 14 при двух направлениях тока и вычисляются два значения развязки между каналами 24 = 12 -14 . Значение тока должно быть около 27,4 мА. Чтобы точнее определить ток, при котором развязка наибольшая, предлагается измерить 12 и 14 при нескольких, ближних к указанному, значениях тока и найти ток наилучшей развязки.
Предлагается заполнить таблицу.
Таблица 3.2
 J
|
J1+
|
J1-
|
J2+
|
J2-
|
J3+
|
J3-
|
J4+
|
J4-
|
J5+
|
J5-
|
14
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
12
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
24
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3.4. Контрольные вопросы
1. Почему на СВЧ непригодны проводящие магнитные материалы? 2. В чем проявляются свойства анизотропии ферритов? 3. Какая волна может считаться волной с линейной, круговой, эллиптической поляризацией? 4. Как можно представить эти волны в виде суммы волн линейной поляризации? круговой поляризации? 5. Нарисуйте график зависимости действительной и модуля мнимой части магнитной проницаемости волн правого и левого кругового вращения в зависимости от величины подмагничивающего поля. 6. Каковы условия для возникновения эффекта Фарадея и в чем он заключается? Объясните причину этого явления. 7. Какая волна называется “обыкновенной" и какая “необыкновенной”? Что происходит при их сложении? 8. В чем заключается явление ферромагнитного резонанса? 9. Какая температура называется "точкой Кюри”? 10. Принцип работы вентилей: резонансного, на смещении поля? Каковы их основные параметры? 11. Какое устройство называется циркулятором и каковы его основные параметры? 12. Принцип работы поляризационного циркулятора и его конструкция. 13. Принцип работы Y-циркулятора. Его основные параметры. 14. Принцип работы фазового циркулятора. 15. Принцип работы электронного коммутатора, выполненного на основе поляризационного циркулятора. Его основные параметры. 16. Дайте описание принципиальной схемы установки. 17. Порядок выполнения измерений параметров вентиля: прямого и обратного затухания, КБВ. 18. Порядок выполнения измерений параметров циркулятора: прямого затухания, обратного затухания, развязки между каналами. 19. Порядок измерения максимальной развязки между каналами переключателя.
45
|
